电容

VCR

从电荷变化的角度描述 VCR 关系 $i (t) = \frac{d q}{d t} = \frac{d C u}{d t} = C \frac{d u}{d t}$
从电荷积累的角度描述 VCR 关系 $u (t) = \frac{1}{C} \int_{- \infty}^{t_{0}} i (ξ) d ξ = u (t_{0}) + \frac{1}{C} \int_{t_{0}}^{t} i (ξ) d ξ$

一个已被充电的电容, 若已知 $u_{c} (t) = U_{o}$ , 则在 $t > t_{0}$ 时可等效为一个未充电的电容与电压源相串联的电路.

电容的能量总是为正值, $w_{C} (T) = \frac{1}{2} C u^{2} (t)$

在 $u, i$ 为关联参考方向时正确反映楞次定律 $u = \frac{d Ψ}{d t} = \frac{d L i}{d t} = L \frac{d i}{d t} = - e$ $i (t) = \frac{1}{L} \int_{- \infty}^{t} u (ξ) d ξ = \frac{Ψ ( t )}{L} = i_{L} (t_{0}) + \frac{1}{L} \int_{t_{0}}^{t} u (ξ) d ξ$

一个具有初始电流的电感, 若已知 $i_{L} (t_{0}) = I_{0}$ , 则在 $t > t_{0}$ 时可等效为一个无电流的电感与电流源相并联的电路.

$w_{L} (t) = \frac{1}{2} L i^{2} (t)$